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구조물은 사용 중에 심각한 문제가 종종 발생한다. 반복하중을 받는 강 구조물은 제조 중의 결함이나 사용 중의 결함으로 피로 파괴가 발생한다. 이와 같은 피로 파괴는 파괴의 약 90%가 되며, 결함에 의한 피로 파괴 방지가 필요하다. 내구성과 피로 특성을 향상을 위한 다양한 종류의 표면 처리 방법이 연구되고 있다.

피닝(Peening) 공정은 표면 처리 기술로 잘 알려져 있으며, 기계 부품이나 구조물에서 예상하지 못한 파괴가 발생하는 것을 방지할 수 있다. Okada 등은 메탈 벨로우즈에 쇼트 피닝(Shot Peening : SP)을 실시하여, 피로한도가 증가하는 것을 연구하였다.¹⁾ Mono 등은 SP에 의하여 형성된 나노 결정상이 피로 강도에 미치는 영향을 연구하였다.²⁾ Takahashi 등은 표면 인공 결함에 피닝하여, 피로한도를 평가하였다. 이같이 표면 결함이 있는 재료는 SP 처리로 피로 강도가 향상되었다.^3,4) 더욱이 표면 결함을 무해화할 수 있다면, 구조 부재의 신뢰성은 크게 향상되고, 가격이 저렴하게 될 수 있다. 이와 같은 관점에서 SP^5,6) 및 캐비테이션 피닝⁷⁾에 의한 표면 균열 무해화 연구가 실시되었다. 무해화 가능 균열 크기는 피닝에 의한 압축잔류 응력분포에 의존하였다.⁸⁾ 또한 피닝은 응력부식 균열 감수성을 감소시키기 위하여 원자력 발전 플랜트의 반응기 슈라우드(Shroud)에 적용하고 있다.⁹⁾ Micheal 등은 레이저 피닝에 의한 압축 잔류응력 분포를 평가하였으며,¹⁰⁾ Zhang 등은 레이저 피닝한 Ti–6Al–4V alloy의 피로한도를 평가하였다.¹¹⁾ 그러나 레이저 피닝에 의한 압축잔류 응력분포에 의한 무해화 가능 균열 크기에 관한 연구는 없다.

본 연구는 오스테나이트계 STS304 강에 미소 균열이 존재할 경우, 미소 균열 길이에 따르는 하한계응력확대계수 및 피로한도를 평가하였다. 또한 광섬유 전달 레이저 피닝으로 압축잔류응력을 도입하여, 무해화 가능 균열 크기(a_hlm)를 평가하였다.

평가 구조 모델은 Fig. 1과 같이 판폭 2W=24 mm，두께 t=4 mm이고, 응력비 R=0의 굽힘응력을 받는 경우이다. 시험편은 STS304로서 반타원형 표면균열 부분에 피닝된 것으로 가정한다. 시험편 표면은 균열 깊이(a), 균열 길이(2c)의 반타원형 표면균열이 존재하는 것으로 가정한다. 균열 형상비(aspect ratio; As=a/c)는 1.0, 0.6 및 0.4로 가정한다. 압축 잔류응력은 레이저 피닝으로 도입¹²⁾한 경우를 가정하였다.

Fig. 1 
Schematic of a finite plate containing a semi-elliptical crack

Fig. 2는 레이저 피닝의 기본 공정을 나타낸다. 레이저 충격파는 금속 내부로 전파되면서 영구적인 변형을 만들고 에너지를 잃는다. 레이저 충격파는 전파 후에 영구 변형이 생기고, 주변의 금속재료는 탄성 변형에 대한 반응으로 레이저-조사된 제한 영역에 압축 응력을 형성한다.

Fig. 2 
Schematic of laser peening

Fig. 3은 측정한 압축잔류응력을 나타낸다. 압축잔류응력은 표면에서 z축인 두께 방향으로 측정하였으며, x축(레이저 진행 방향과 평행) 및 y축(레이저 진행 방향과 수직) 값을 나타낸다. 압축잔류응력은 피닝 전에 존재하였던 인장잔류응력의 영향을 받지 않는 것으로 가정하였다.

Fig. 3 
Residual stress distribution by laser peening

평활시험편의 피로한도σ_ω는 260 MPa이고,¹³⁾ 긴 균열의 하한계응력확대계수K_th(l)는 5.5MPam로 하였다.¹⁴⁾

저자 등은 표면균열이 존재하는 유한판에서, 피로균열 진전의 하한계 응력확대계수(ΔK_th(s))의 균열 길이 의존성을 나타내는 식 (1)을 제안하였다.^15-17)

여기서, ΔK_th(s) 및 ΔK_th(l)은 각각 미소 균열 및 긴 균열의 하한계응력확대계수, Δσ_ω은 평활시험편의 피로한도이다. α는 Fig. 1과 같은 균열 최심부(A점)에서 Newman-Raju 식¹⁸⁾으로 주어지는 형상보정계수이고, a은 균열 깊이다.

유한판에서 균열 시험편의 피로한도(Δσ_ωc)는 식 (2)로 구할 수 있다.^15-17)

여기서, ΔK_th(s)은 미소 균열의 하한계응력확대계수이지만, 긴 균열의 하한계응력확대계수는 ΔK_th(l)이다.

최표면부(C점)의 c를 평가하는 경우에는 α를 β로 치환하면 된다.¹⁵⁾ α와 β는 식 (3)으로 주어진다.

여기서, H, F 및 Q는 Newman-Raju 식¹⁸⁾에서 주어지고, α는 ϕ=90^o, β는 ϕ=0^o를 대입한다. w는 판폭의 절반이다.

피닝에 의한 무해화균열길이는 식 (4)로 평가한다.

여기서, K_ap는 피로하중의 최대 응력확대계수, K_r은 잔류응력에 의한 응력확대계수, ΔK_th는 하한계응력확대계수이다. K_ap는 Newman-Raju식을 사용하여 평가한다.¹⁸⁾ K_r은 API-RP579²¹⁾에서 4차 다항식으로 얻어지는 잔류응력분포를 사용하여 식 (5)로 구한다.

여기서, G₀∼G₄는 API-RP579에 의한 응력확대계수의 형상보정계수이다. a, c는 각각 반타원 균열의 깊이 및 표면길이다. W, t는 각각 판 폭과 판 두께다. σ₀∼σ₄는 식 (6)을 사용하여 잔류응력분포를 4차 다항식으로 근사시킨 결과에서 얻어지는 계수이다.

여기서, x는 균열이 존재하는 표면에서 깊이 방향의 거리이다.

SP재의 표면균열 무해화 가능 최대균열 치수(a_hlm) 조건은 식 (7)이다.

식 (7)의 조건은 A점과 C점에서 검토하여, 무해화 가능 균열 치수(a_hlm)가 작은 것을 취한다.

본 연구는 오스테나이트계 STS304 강의 미소 균열 길이에 따르는 하한계응력확대계수 및 피로한도를 구하고, 광섬유 전달 레이저로 피닝하여 무해화 가능 균열 깊이(a_hlm)를 평가하였다.

1) As가 작을수록 미소 균열에서 하한계응력확대계수가 급격하게 증가하였고, 균열이 증가함에 따라서 긴 균열의 하한계응력확대계수에 수렴하였다.

2) As=1.0에서 표면균열 길이의 피로한도는 깊이보다 빠르게 감소하였다. 그러나 As=0.6과 0.4에서 균열 깊이의 피로한도가 표면균열보다 약간 빠르게 감소하였다. 즉, As가 작을수록 균열 깊이의 피로한도 감소가 빠르게 나타났다.

3) 본 연구에 적용한 레이저 피닝에 의한 두 방향의 잔류응력을 사용한 무해화 가능 균열 크기(a_hlm)는 σ_x방향에서 약 a=1.2 mm, σ_y 방향에서 a=1.25 mm이며, 표면균열은 길이에 상관없이 무해화 가능한 것으로 나타났다.